he to is of At is of is to of at a of is of ,of in at a In , in is of to is , of of be at a we to an on of On a a in of on it of is of as is to a 27℃ (00℃ ,of is 27℃ is 200℃ of is to . As . L. 939 . 941 ,of is of of of of at of is to of of .A 1 00℃ ,of to a at an 50～ 200℃ . It as as I is 1 ,of is of to be in of so of of of is by a of is is of in to 0 of of of on in to a in in is in a At a ,of of At a of a of is of of is of of to of of at of we a in of of in of to is of is at a 00～ 600℃ , in at to at a of is at 500～ 600℃ ) of is is of of of 1 or at of . in of by a be of we TT to of of of on at At of a of is is in is At of of is At of , so of is in is of a of be of in is in of or to up of a of at of to a C3 in of on of is by of in as 奧氏體的分解 奧氏體向珠光體的轉變本質上是奧氏體分解成純凈的鐵素體和滲碳體。 在平衡溫度時，轉變是不可能進行的，因為最初的奧氏體的自由能和最后產(chǎn)品，珠光體的自由能是相等的。 當鐵素體滲碳體混合物（珠光體）的自由能比奧氏體的低時，轉變才能在一個特定的過冷下開始。 較低的轉變溫度，較高程度的過冷度，并且較大的在較高的速度時的自由能和轉變效益中的差異。 在珠光體轉變過程中，新形成相的成分明顯不同于初相；新相為含碳量幾乎沒有的鐵素體和含碳量為 滲碳體。因此 對珠光體轉變的奧氏體是伴隨著碳原子的擴散和再分布進行的。隨著溫度的增加，擴散的速度明顯地降低，因此，這個轉變應該在較大的過冷下緩慢進行 。 因此，我們可以得到一個重要結論即過冷（降低轉變溫度）也許對轉變速度上有兩個迥然不同的效果。 一方面，較低的溫度（較大的過冷）給奧氏體和珠光體的自由能提供一種較大的差異，因而加速了轉變； 另一方面，它減少了談原子擴散的速度，因而減慢了轉變。這種組合的 效果是轉變的速度 首先增加，當過冷增加到某一個最大值然后減少與進一步過冷。 溫度 在 727℃（ 200℃以下時，轉變的速度為零，因為哉 727℃時自由能的差異為零和在 200℃以下時碳原子的擴散速度為零（更嚴格地說，太低為了轉變能進行）。 在 1939 年 首先由 出的，然后在 1941 年由 發(fā)， 珠光體的形成是珠光體晶核形成和珠光體晶粒長大的過程。 因此，珠光體轉變在各種各樣的過冷度時 ，它的轉變速度不同，這歸結于事實不同的過冷影響晶核 N 的形成率和晶粒 G 的長大率。溫度在 和200℃以下時，結晶 N 和 G 的參數(shù)是相等的到零并且在 150~200℃的過冷時有最大值。 像前面所述，當條件是有利，即奧氏體在 以下過冷，碳原子擴散不為零，結晶的中心出現(xiàn)，以轉變的形式，這種過程隨時間發(fā)生和以一種叫做轉變的運動曲線的形式可以代表，這顯示珠光體的數(shù)量 形成當時流逝從轉變開始。 初始階段有轉變速度比較低的特征，這叫做孕育時期。在轉變過程中，轉變速度不斷增加。當大約奧氏體的 50?轉變成珠光體時，它的最大值大約相當于片刻。轉變的速度然后減小和最后停止。 因為 N 或 G 很低，轉變的速度取決于過冷度，在低和高的過冷時轉變效益很慢； 在前面的情況下，由于低的自由能差，和在后來，由于原子的低擴散流動性。在最大轉變 速度是運動曲線有尖的頂點，并且轉變是在短的時間內完成的間隔時間。 在高溫（輕微的過冷）時，轉變慢慢地進行，并且孕育時期的時間和轉變的時間 是長的。在轉變溫度較低時，即，更加較深的過冷，轉變的速度較快，并且孕育時期的時間和轉變的是更短的。 為了確定在各種各樣的過冷度時奧氏體轉變珠光體的開始時間（孕育時期）和轉變結束時間，我們可以構造一個圖表，在圖表中的左手曲線 確定轉變開始時間，即在這期間的時間里奧氏體仍然存在于過冷階段的圖，并且從 縱坐 標的軸的部分對曲線的是它的穩(wěn)定措施。溫度在 500~600℃時這個階段是最短的，即轉變在短時間開始是在那個溫度。 右手曲線在特定的過冷下轉變完成需要的時間，在同一溫度（ 500~600℃）這個時間是最短的。注意圖的橫坐標是對數(shù)的。這種做法更方便，因為珠光體的形成速度看得出不同（在 的臨界點的 數(shù)以萬計的 秒鐘和僅在曲線的彎曲處的一兩秒）。 圖表中在曲線以下的水平線確定了無擴散馬氏體的轉變溫度。馬氏體轉變是靠不同的機理發(fā)生，并且以后將會 被 討論。 我門討論的圖表類型通常被叫做 表（時間溫度轉變），或者 C 曲線， 這歸功于曲線的特殊形狀。奧氏體分解的產(chǎn)物的結構和性質取決于轉變發(fā)生的時間。 在高溫，即在低的過冷度下，在顯微鏡下容易被區(qū)分的鐵素體和滲碳體的粗晶?；旌衔锉恍纬桑@個結構稱珠光體。 在較低的溫度， 并且，較大的過冷度時，更多的分散劑和堅硬的產(chǎn)物被形成。這個更細小的類型的珠光體結構叫做索氏體。 仍然在較低溫度（在 C 曲線末端的附近），轉變的產(chǎn)物甚至更加分散，以至于鐵素體滲碳體的片狀結構只有在電子顯微鏡下才能被區(qū)分。這種結構叫做屈氏體。 因此，珠光體，索氏體和屈氏體是相同的自然結構（鐵素體 +滲碳體），但是鐵素體和滲碳 體的分散度不同。 珠光體結構也許是兩種類型：顆粒狀（在哪種滲碳體以谷粒的形式存在）或片狀（滲碳體片狀）。 均勻的奧氏體總是轉變成片狀的珠光體。所以，加熱對高溫設定一個 更加均勻的結構的形成的有利的條件和因而促進片狀結構的出現(xiàn)。非均勻的奧氏體在所有的過冷度下產(chǎn)生顆粒狀珠光體，因此，加熱到低溫（過共析鋼 致在冷卻中顆粒狀珠光體的形成。顆粒狀滲碳體的形成 可能由奧氏體中未溶解的微粒促進的，它作為另外的結晶原子核。